Квантовая хромодинамика: Введение в теорию кварков и глюонов
Квантовая хромодинамика: Введение в теорию кварков и глюонов читать книгу онлайн
Книга испанского физика Ф. Индурайна представляет собой курс современной теории сильных взаимодействий — квантовой хромодинамики. Она содержит практически весь основной материал, необходимый для ознакомления с важнейшими результатами, полученными в рамках пертурбативной КХД, и овладения вычислительными методами теории. Материал изложен с приведением всех промежуточных выкладок и с большим педагогическим мастерством, что позволяет использовать книгу в качестве учебного или справочного пособия. Книга предназначена для научных работников, студентов и аспирантов физических факультетов, специализирующихся в области физики элементарных частиц.
Внимание! Книга может содержать контент только для совершеннолетних. Для несовершеннолетних чтение данного контента СТРОГО ЗАПРЕЩЕНО! Если в книге присутствует наличие пропаганды ЛГБТ и другого, запрещенного контента - просьба написать на почту [email protected] для удаления материала
42а) Возможны и другие интерполяционные формулы или процедуры (см. [76] и особенно работу [258], где можно найти подробное обсуждение этого вопроса, включая вычисление зависимости от эффективного значения nƒ). Какой из интерполяционных формул пользоваться, в значительной мере безразлично, так как в КХД зависимость всех величин от nƒ в области nƒ=3-6 очень слабая.
n
ƒ
(Q²)=
nƒ
∑
ƒ=1
⎧
⎪
⎩
1-
4m̂
2
ƒ
Q²
⎫½
⎪
⎭
⎧
⎪
⎩
1+
2m̂
2
ƒ
Q²
⎫
⎪
⎭
θ(Q²-4m̂
2
ƒ
).
(28.7)
Необходимо доказать, что такая процедура последовательна. Что формула (28.7) справедлива для значений Q бо́льших, чем все массы кварков, мы уже знаем; поправки имеют величину O(m̂²q/Q²). Завершим доказательство, показав, что эта формула справедлива и для случая Q²≪m². Рассмотрим с этой целью выражение для глюонного пропагатора. Отсюда будет ясно, как распространить доказательство на общий случай.
Поскольку вклады кварков и глюонов в выражение для глюонного пропагатора Dtr аддитивны, достаточно рассмотреть только первый из них. В ведущем порядке теории возмущений имеем
D
(кварки)
tr
=1-
αg
π
∫
1
0
